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1、【精品文档】如有侵权,请联系网站删除,仅供学习与交流实验三氢原子光谱的研究.精品文档.实验三 氢原子光谱的研究引言 氢原子的结构最简单,它的线光谱明显地具有规律,早就为人们所注意。各种原子光谱的规律性的研究正式首先在氢原子上得到突破的,氢原子又是一种典型的最适合于进行理论与实验比较的原子。本世纪上半世纪中对氢原子光谱的种种研究在量子论的发展中多次起过重要作用。1913年玻尔建立了半经典的氢原子理论,成功地解释了包括巴耳末线系在内的氢光谱的规律。事实上氢的每一谱线都不是一条单独的线,换言之,都具有精细结构,不过用普通的光谱仪器难以分析,因而被当作单独一条而已。这一事实意味氢原子的每一能级都具有精
2、细结构。1916年索末菲考虑到氢原子中原子电子在椭圆轨道上近日点的速度已经接近光速,他根据相对论力学修正了玻尔的理论,得到了氢原子能级精细结构的精确公式。但这仍是一个半经典理论的结果。1925年薛定谔建立了波动力学(即量子力学中的薛定谔方程),重新解释了玻尔理论所得到的氢原子能级。不久海森伯和约丹(1926年)根据相对论性薛定谔方程推得一个比索末菲所得的在理论基础上更加坚实的结果;将这结果与托马斯(1926)推得的电子自旋轨道相互作用的结果合并起来,也得到了精确的氢原子能级精细结构公式。尽管如此,根据该公式所得巴耳末系第一条的(理论)精细结构与不断发展着的精密测量中所得实验结果相比,仍有约百分
3、之几的微小差异。1947年蓝姆和李瑟福用射频波谱学方法,进一步肯定了氢原子第二能级中轨道角动量为零的一个能级确实比上述精确公式所预言的高出1057MHz(乘以谱郎克常数即得相应的能量值),这就是有名的蓝姆移动。直到1949年,利用量子电动力学理论将电子与电磁场的相互作用考虑在内,这一事实才得到了解释,成为量子电动力学的一项重要实验根据。实验目的 1、学习摄谱、识谱和谱线测量等光谱研究的基本技术。 2、通过测量氢光谱可见谱线的波长,验证巴耳末公式的正确性,从而对玻尔理论的实验基础有具体了解。力求准确测定氢的里德伯常数,对近代测量所达到的精度有一初步了解。实验原理光谱线波长是由产生这种光谱的原子能
4、级结构所决定的。每一种元素都有自己特定的光谱,所以称它为原子的标识光谱。光谱实验是研究探索原子内部电子的分布及运动情况的一个重要手段。J.J.Balmer(巴尔末,1825-1898)发现,在可见光区氢原子谱线可以由下面公式确定: (3-1)其中n是大于2的整数,是实验常数,称为里德伯(Rydberg)常数。由上式确定的氢谱线为巴尔末线系,当3,4,5,6时,所得的谱线分别标记为、。以这些经验公式为基础,N.Bohr (玻尔,1885-1962) 建立了氢原子的理论(玻尔模型),并从而解释了气体放电时的发光过程。根据玻尔理论:当原子从高能量的能级跃迁到低能量的能级时,以光子的形式释放能量。根据
5、玻尔理论,每条谱线对应于原子从一个能级跃迁到另一个能级所发射的光子。按照这个模型得到巴耳末线系的理论公式为 (3-2) 式中为真空中介点常数,h为谱郎克常数,c为光速,e为电子电荷,m为电子质量,M为氢核的质量。这样,不仅给予巴耳末的经验公式以物理解释,而且里德伯常数和许多基本物理常数联系起来了。即 (3-3)其中 R 为将核的质量视为 (即假定核固定不动)时的里德伯常数 (3-4)比较式(3-1)和(3-2),可以看出它们在形式上是一样的。因此,(3-2)式和实验结果的符合程度,成为检验玻尔理论正确性的重要依据之一。实验表明(3-2)式与实验数据的符合程度是相当高的。当然,就其对理论发展的作
6、用来讲,验证公式(3-2)在目前的科学研究不再是个问题。但是,由于里德伯常数的测定比起一般的基本物理常数来可以达到更高的精度,因而,成为调准基本物理常数值的重要依据之一,占有跟重要的地位。目前的公认为:设M为质子的质量,则m/M=(5446170.13+0.11)*10-10代入式(3-4)中可得:RH = (10967758.306+0.013)m-1实验仪器实验中需要的仪器为:拍谱用的摄谱仪(见附录A),寻找和辨认谱线的映谱仪和铁谱图(见附录B),测量谱线距离用的比长仪(及附录C)氢谱光源和作为铁谱光源的电弧发生器。这里就氢谱光源作一说明。在充有纯净氢气的放电管的两端,加适当的电压,氢原子
7、受到加速电子的碰撞被激发,从而产生辐射。这样的过程即所谓辉光放电。辉光放电发出的光就可以作为氢光谱光源。我们所用氢放电管中的氢是由下述方法获得的。在放电管的支管中装有氢氧化钠(如图3-1所示),氢氧化钠所吸收的水随时可以蒸发:以保持放电管中有一定压强的水蒸气。通电后,水蒸气离解为氧和氢,氧被铜电极吸收,于是,放电管中只留下氢。使用这种放电管时切勿倒置,以防氢氧化钠将支管口堵死。氢放电管的电源暂以“激光电源”代替。为了保护电源,放电电流不要太大,一般不要超过8mA。 (a)图3-1 氢放电管图3-2 氢谱线波长的测定 实验方法和内容(一)实验方法实验的主要内容就是测出氢光谱在可见区和近紫外区的谱
8、线波长。测量波长的方法如下:用摄谱仪在底片上并排拍下氢光谱和铁光谱。由于铁谱中各谱线的波长已由前人精确测定,因此可以用铁谱作为尺子来测定氢谱线的波长。从底片上氢谱线相对于铁谱线的位置,即可计算出氢谱线的波长。为了并排拍下氢谱和铁谱以作为一组,可利用摄谱仪的哈特曼光阑(见附录A)。在一组中,由于铁谱线很多,总可以在每根氢谱线附近找到两根铁谱线,使一根的波长稍大于氢谱线的,另一根稍小,如图3-2所示。谱片上谱线间的距离随波长差而增加,在波长很接近时可以认为距离与波长差成正比。量出选定的铁谱线间的距离d和氢谱线与一根铁谱线间的距离,例如与波长较短的一根之间的为x,则 (3-5)由此即可计算出该氢谱线
9、波长。上式中各符号的意义不难从图3-2中看出。为了拍摄出一张好谱片,可参照以下方法进行。1、主要步骤(1)拟订摄谱计划。由于氢谱线强度彼此相差悬殊,在相同的曝光时间下,很可能强线已经很粗,而弱线尚未拍出来。于是可采用不同的曝光时间拍两组(每组中都必须拍下并排的氢谱线和铁谱),以便能分别照顾到氢谱中的强线和弱线。摄谱条件中包括波长鼓轮读数、物镜位置、底片匣位置和倾角、哈特曼光阑位置、光源和聚光镜位置、以及曝光时间等,都应事先订好。拍摄时逐项检查按计划进行(实验室有供参考的摄谱计划,可参照拟订)。(2)在全黑的暗室中安装底片。应注意使乳胶面向着光源。(3)准备好氢谱光源和铁谱光源。利用哈特曼光阑依
10、次按计划拍摄。拍摄是可用停表或有秒表的挂钟计时,用遮光板控制曝光时间。在拍同一组光谱的过程中,拍摄次序要合理,做到严格保持底片匣不动,以保证氢谱和铁谱位置无相对错动。要求哈特曼光阑的第一和第三个孔拍的是氢谱线,第二个孔拍的是铁谱。(4)在暗室冲洗拍好的底片,应遵照实验室给出的冲洗条件进行,培养科学的暗室工作习惯。冲洗完毕用吹风机的冷风吹干。(5)利用映谱仪或比长仪找出全部拍下的氢谱线,并且利用铁谱图上的铁谱线测定它们的波长。直接在映谱仪上用钢尺进行测量,作为粗测。(6)选择一根细而清晰的氢谱线,用比长仪(见附录C)进行精确测量。重复测量约6次。2、附摄谱条件参考数据(1)狭缝宽度:(已调好,不
11、用再调);(2)中心波长位置:以铁谱的左边第一条红光出现在毛玻璃最左边沿为准;(3)物镜位置:10(左边那台);16(右边那台)(4)底片盒偏转角度:10度;(5)底片盒高度:三个位置,自己定;(6)摄谱时间:氢光谱(15-20min/孔),铁光谱(8s12s);(7)冲洗底片时间:显影(15-20min),定影(10-12min)3、辨认谱线辨认谱线的步骤如下:(1)直接用肉眼观察谱片,确定哪一侧波长大,哪一侧波长小。波长大的一侧背景较强,这是热辐射的连续光谱造成的。(2)将谱片波长大的一侧放在左边,乳胶面向上,置于映谱仪片架上。接通光源电钮,调节放大镜头使成像清晰,找到所拍的铁谱。注意,跟
12、谱片上相反,这时波长大的部分在右侧,依次向左波长逐渐减小,与铁谱图上相同以便比较。(3)找到铁谱的第21号图片,在49504850A附近有四条很强、排列比较齐的铁谱线,因为它的外形特殊而附近没有什么很强的谱线,易于寻找,所以一般都以它作为起点。左右移动谱片,在映谱仪白屏上找到上述四根线。然后根据铁谱上的谱线分布花样,依次向左(波长逐渐减小)或向右(波长逐渐增加)逐段查对,直到找到所要辨认的谱线。辨认铁光谱时,建议只注意很强的,或排列有特点的谱线,这样易于和铁谱图对照。用比长仪测谱线间距的步骤如下:(1)将谱片放在置片台上,调节台下两反射镜,使左右两视场明亮。调节看谱显微镜的目镜和物镜,使叉丝及
13、谱线清晰。调节读数显微镜的目镜,使螺旋微米计刻度清晰。(2)调整谱片方位,使谱片随置片台移动时上下叉丝会合处能始终处于两个光谱的分界处,以保证测得的距离是谱线间垂直距离。(3)调节叉丝,使之与谱线平行。移动置片台,依次测定各谱线位置。测每一谱线时,都要使谱线位于叉丝双线的正中,然后再从读数显微镜中读出其位置读数。由各谱线的位置即可求出它们之间的距离。(二)实验内容(1)因时间关系,本实验仅要求对三条谱线分别进行测量,并计算出其波长,与标准值比较计算百分误差。公认 ,分别对应巴尔末公示中n4,n5,n6时计算出的氢谱的波长)。其中对于线要求测六祖数据,以便得到更精确的测量结果。(2)由所求得的氢
14、光谱线波长计算里德堡常数,计算平均值并和标准值比较计算百分误差。(3)利用作图纸作出的关系图。(4)在实验报告中给出自己的结论和讨论。注意:铁谱图上所标是空气中的波长,并且我们的测量是在空气中进行的。在计算RH时,应该以真空中的波长代入。空气中折射率为n=1.00029,请思考如何作修正。将修正后的RH值与公认值比较是否在误差范围内相符。注意事项1、移动氢灯时要特别小心,以免碰坏;不要使氢灯接触摄谱仪金属部分,以免氢灯冷热不均,引起爆裂,氢灯电源高压危险,小心操作。2、先调节铁光谱光斑位置及大小,使其正对狭缝并照满光阑,然后调整氢光谱管的位置,使观察到的光谱彩带最亮,装上毛玻璃,调整物镜聚焦,
15、使谱线最清晰,然后进行拍摄。曝光顺序为“先氢后铁”。3、由于氢光源较弱,拍摄时要将氢放电管平行地尽量靠近狭缝(勿与摄谱仪接触),使进入狭缝的光尽可能地强。铁谱光源的光通过透镜聚在狭缝上,使其成为直径约为一厘米的光斑即可。两种光源都用高压电源,必须注意人身安全,调整电极时必须先断电源。调整电极与操纵电源要由同一人进行,以防多人配合不当,发生危险。对铁谱光源,最好戴防护镜以防紫外线伤眼(如果有)。附录A 小型摄谱仪 工作原理和结构 小型摄谱仪与其他更精密摄谱仪相比具有结构简单,使用方便等特点,适合与分辨率要求不很高的光谱工作。它的主要结构如图1A-1所示。工作原理如下:从光源发出的光经过聚光透镜后
16、照射在狭缝上。射入狭缝的光经过平行光管透镜变成平行光,然后在棱镜上发生折射。由于色散,不同波长的光以不同角度射出。这些光再经过暗物镜而在暗箱后端的底片聚成谱线,曝光后的底片冲洗出来就成为谱片。下面就各个部分作简单介绍。1. 铁谱光源 光源一般采用两根铁棒作电极,通过电弧或火花在电极见放电。电极支架可以上下、左右和前后调节,使发光点处于合适位置。2. 聚光透镜 使光源发出的通过透镜的光聚在狭缝上。为了充分和稳定地照亮狭缝以获得一良好光谱,聚光透镜到狭缝的距离以及光源到狭缝的距离都要比较适当。3. 狭缝 由两个特制刀片组成。狭缝宽度决定谱线的宽度和谱线的强度。缝宽可由一螺旋作精细调节,其上有一刻度
17、轮供读书用。刻度轮上的一分格代表0.005mm,与刻度轮配合的圆柱上标尺的每一格代表0.25mm。由于狭缝结构精细,缝的质量(刀片刃口几何形状是否规则)决定了谱线的质量。因此,它是决定摄谱仪质量的一个重要部分,但又极易受损,粗心的调节动作或碰撞都容易造成机械损伤,又因为它常曝露在外面,室内尘埃和呼吸时的水汽都会使它沾污以致受损,因此必须特别加以维护。4. 棱镜 小型摄谱仪的分光元件为一恒偏向棱镜,其中的光路如图1A-1的附图所示。置棱镜的小台,可通过调节螺旋使之转动。螺旋外附一鼓轮,称为波长鼓轮。将小台调到某一方位时,相应地有某一称为中心波长的光线以90的偏向角自棱镜射出。相应光线的波长值可由
18、波长鼓轮上的读数来确定(本实验不需要)。如果是用底片拍摄,同时可拍很多谱线,这时应将鼓轮置于一定的读数上以保证全部谱线清晰,并使所研究的各谱线在谱片上的位置适当。5.底片匣安装底片的底片匣又称暗匣,它的结构如图1A2所示。背面有一匣盖,打开后可将底片放入,压上一块铁片使底片平整,然后盖严用小铁片按紧。正面有一个挡板。将底片匣装在暗箱上之后,摄谱时必须将挡板抽出(但不能抽走,以免漏光)。才能使底片曝光,摄谱时不要忘了。底片尺寸约80*30。摄谱时狭缝像的高度不到4。因此,一次曝光后底片上只有很窄的一条会感光。如果上下移动一下底片匣,就可以在底片上未感光部分再拍,从而在一张底片上拍下多排谱线。底片
19、匣架旁有一个标尺用于指示底片匣的上下位置,便于多组曝光。摄谱前必须注意尺上读数,防止重拍或其他错误。6.光阑狭缝前有一用金属片制成的光阑,其形状如图1A3所示。用它来遮挡狭缝使光线只能通过狭缝全部高度的一段。光阑分为两部分:(1)右侧燕尾形的部分称为V形光阑。把这部分挡在狭缝前,就可以随着光阑的左右移动来调节狭缝的有效高度(允许光通过的高度)。(2)为了精确比较两排谱线(两次拍得的)中谱线的波长,就要用中间的哈特曼光阑。它有三个方形孔,下孔的上端与上孔的下端在同一直线上(图1A3)。作用移动光阑,可以使光先后通过不同小孔而照亮狭缝上相邻两段,效果就和狭缝在上下移动一样。因此可保持底片匣(及底片
20、)不动而依次用相邻两小孔拍两个谱,就能获得并排而又无相对错动的两个光谱,即相同波长的两条谱线在底片上将落在同一根直线上。这样才可能进行波长的比较或测定。我们用的哈特曼光阑上有上中下三个孔,可拍三个并排的谱。究竟哪一个孔对准狭缝,可由光阑左右的刻线指出。 光阑的移动用手操作,动作必须轻缓。拍同一组谱片时,应特别注意切勿触动底片匣(即使是百分之一毫米的左右移动,也会造成不能容忍的误差)。7.遮光板装在光阑外边,可以使光路封闭或打开以控制曝光时间。在仪器不用时遮光板还起防尘作用。附录B映谱仪和铁光谱图映谱仪和铁光谱图配合起来供辨认和寻找谱线使用。一般谱片上有很多谱线,又都很细,用肉眼难以观察。映谱仪
21、实际上是一个投影仪,把底片投影在白色屏上,放大约20倍以便观察。放置谱片的谱片架可以用两个把手前后、左右移动,用以观察谱片的不同部位。调节镜头位置可以获得谱线清晰的像。谱片上每一根谱线的波长是多少,每根属于什么元素,这些都可以通过和纯铁谱的比较来确定。铁的谱线极多,而它的各根谱线的波长多已精确测定,将拍好的纯铁光谱放大,制成图片,就是铁谱图。图上标明谱线的波长,就成为一把很好的“尺子”。从拍摄的谱片上待测谱线相对于铁谱线的位置,就可以很容易估计出该谱线的波长(利用公式(6)。铁谱图上还标有各元素的较强谱线位置,可以根据谱片上谱线的位置,查明它是属于哪一个元素的。比长仪是一种精度较高的测量距离的
22、仪器,实验室现有的6W型比长仪的外型如图1C1所示。它用两个显微镜相互配合来测量距离的。左边一个是看谱显微镜,右边一个是读数显微镜。显微镜下的置片台,可以通过转动微移转轮而左右移动,也可以松开制动螺丝(在置片台左部,图中因遮挡掉未画出)而直接推动。读数用的主标尺固定在置片台上,每分格为1。当置片台载着谱片左右移动时,主标尺也随着一起移动。因此,谱片的移动直接反映在主标尺的移动上。主标尺移动的距离要通过读数显微镜进行测量。在读数显微镜的视场中,有一个固定不动的横向标尺,称为副标尺,见图1C2。副标尺共分10格,每格为0.1。当主标尺的零线与副标尺的零线对齐时,表示零位置。因此,主标尺从零位置移过
23、的距离,就是由主副二标尺零线之间的距离来确定。以毫米为单位,该距离的整数部分从主标尺上读出,毫米的下一位数从副标尺上读出,再往下的各位数就要由所谓螺旋微米计读出。附录C比长仪在读数显微镜的视场中,可以看到螺旋双线和一圆形刻度尺,它们组成螺旋微米计的读数部分。转动微米计转轮(见图1C1),可以使圆形标尺旋转,随之运动的螺旋双线则好象在副标尺上左右移动。副标尺右端有一箭头,是微米计读数的准线。如果使螺旋线与副标尺上各刻度线对正(即各刻度线都在双线的正中),这时箭头恰好指圆刻度尺上的零,即微米计的零位置。当双线相对于副标尺移动一格时,圆形刻度尺恰好转一圈,即100个分格。可知圆形尺上每一分格代表1(=0.001),可以估读到0.1。据以上所述可得读数要点如下:当看铺显微镜中对准一待测谱线时,主标尺上总有一条刻线落在副标尺的刻度范围之内。从这条刻度线读出以毫米为单位的整数值(例如图1C2所示为4)。再从此刻度线右边的副标尺刻度读出毫米的下一位数(图中所示为0.3)。转动微米计,使其某一段螺旋双线正好将主标尺的上述刻线夹在正中,从箭头所指之处读出微米计读数(图中所示为24.2,即0.0242)。最后记下完整读数(4.3242)。要注意爱护仪器。使用完毕,将主标尺盖好,用防尘罩罩好比长仪。
限制150内