地震波的选用选用地震波拟建场地的记录.ppt
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1、地震波的选用选用地震波拟建场地的记录 Still waters run deep.流静水深流静水深,人静心深人静心深 Where there is life,there is hope。有生命必有希望。有生命必有希望其中其中 是一些离散数据是一些离散数据时间步长时间步长求出求出怎样求怎样求 杜哈曼积分杜哈曼积分由于由于K K是变化的是变化的,杜哈曼积分用了叠加原理杜哈曼积分用了叠加原理,故在这里不适用故在这里不适用 直接积分法(逐步积分法)直接积分法(逐步积分法)已知已知 t t时刻的时刻的 求 时刻 两式相减,得 求出来了,则一、线性加速度法 假定 到 区间内,结构加速度反应按线性变化将 在
2、 的附近展成泰勒级数两式中消去 ,得由于 代入(第一式),得 可由 和 时刻的 表示 也可由 表示,代入增量方程,得整理一下其中解得于是由动力平衡方程,得 已知 时刻的 求出 对于多自由度,计算步骤完全相同,只是这种方法,不能太大,过大将发散。条件稳定为了克服条件稳定性,再介绍威尔逊 法二、Wilson 法 线性加速度法的一种改进方法,无条件稳定推导方法与线性加速度法完全一样只是将 代替代入增量方程(此时增量时间为 )解出求出 这里 是 与 区间内的增量当 时 此法无条件稳定直接积分法还有Newmark法,中心差分法,中点加速度法三、拐点的处理 对于弹性体系,k为常数,逐步积分中刚度不变。弹塑
3、性体系,和 时刻的位移,在同一直线内,则k为一常量,当 和 时刻的位移不在同一直线段内,在间隔内k值变化,如果还用 时刻的k值,则可能产生些误差,这就涉及到滞回曲线的拐点处理问题。两类拐点(1)由弹性进入弹塑性或由弹塑性进入塑性在 间隔,位移增加同号(2)由塑性进入卸载 时间内 位移增加再减小(或减小再增加)异号对于第一类拐点 按 计算(认为k不变),可求得 时刻的 求出 后,发现与 不在同一直线段内,改变步长 一分为二第一小步长第二小步长 第一小步长期间,初值 后 第二小步长期间 后对于第二类拐点(加载到卸载)由于 相差不大 可不做处理 时刻仍用 k来计算 下一个步长改用卸载刚度。如果要处理,取 期间取 期间取卸载刚度。
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